Атермальные стекла: Атермальные стекла для автомобилей | Состав и свойства стекол, особенности и преимущества

Что такое — Атермальные стекла ? | AUTOSORT.RU

Атермальные фронтальные стекла появились на автомобильном рынке относительно недавно. Отсутствие эксперимента в их использовании и оценке критериев приводит к тому, что за атермальные принимают любые стекла, окрашенные в тот или другой оттенок или имеющие солнцезащитную полосу.

Атермальные стёкла за короткий срок прибывания на авторынке демонстрируют хорошие результаты.

Атермальное лобовое стекло — что это такое?

Атермальное фронтальное стекло – это стекло, на которое нанесены ионы серебра. Напыление содействует тому, что солнечные лучи, проходя сквозь стекло, не нагревают его. Это содействует также меньшему промерзанию и запотеванию стекла в холодное время года.

Одна из особенностей атермальных стёкол заключается в том, что они концентрированнее других и не нагреваются.

В последнее время многие производители автомобилей привнесли атермальное стекло в базовую комплектацию своих моделей.

Владельцы автомашин самостоятельно могут купить и поменять лобовое стекло. Из отечественных моделей атермальные стекла устанавливают на ваз 2114 и ваз 2115.

Использование атермального стекла позволяет обладателю машины сэкономить на топливе. Снизив температуру в салоне, добиваются уменьшения нагрузки на системы кондиционирования.

Тонировка стекла

Атермальное стекло производиться на специально оборудованных предприятиях. Такие стекла обыкновенно имеют зеленоватый или голубой оттенок и маркировку «Overtinted» или “Tinted” в уголке.

Чтобы проверить, что стекло подлинно атермальное, нужно посмотреть на маркировку стекла.

«Overtinted» и “Tinted” – это два различных образа стекла по уровню светопропускания. “Tinted” – достигает уровня в 81%, а «Overtinted» — в 78,5%.

Стекла, произведенные в иных условиях, могут иметь оттенки других цветов – например, кофейный, хамелеон или фиолетовый. Важно знать, что многие продавцы могут выдавать обыкновенные тонированные стекла или стекла с нанесенной солнцезащитной полосой за атермальные.

Что бы не быть проведённым нужно следить за маркировкой стёкол.

Атермальная пленка

Аналогом покупки атермального стекла является атермальная пленка. Она заключается более, чем из 200 слоев, не содержит металла и поэтому более выгодна для тех водителей, какие часто пользуются в салоне мобильными телефонами, радио и навигаторами.

Перед нанесением плёнки стекло необходимо  почистить губкой с жёсткой стороны и хорошо промыть мыльным раствором.

Пленка имеет различный окрас – от безотносительной прозрачности до хамелеона. Кроме того, удобная рулонная фасовка позволяет обзавестись пленку не только для лобового стекла, но также и боковых стекол.

Видеокурс —  Тонировка Атермальной плёнки хамелеон:

Атермальная пленка является альтернативой для тех моделей машин, какие не приспособлены для установки атермального стекла. Она не требует особых навыков для нанесения и труд с ней не займет много времени.

Преимущества и недостачи атермального стекла

Владельцы автомобилей отмечают множество полезных функций атермальных стекол:

• стекло не нагревается;
• лучи, проходя сквозь него, не нагревают приборную панель и руль;
• значительно уменьшается число бликов во время езды;
• снижается нагрузка на систему климат-контроля;
• защита салона от выгорания;
• поддерживается температура в салоне в зимнее пора;
• обеспечивается комфортная среда внутри машины;
• атермальные стекла крепче обычных;
• поглощается до 50% инфракрасного и ультрафиолетового излучения;
• не искажается изображение и цветопередача;
• стекло отвечает всем государственным стандартам.

К минусам теплопоглощающего стекла можно отнести вытекающее:

• высокая цена;
• возможность установки на ограниченное количество моделей авто отечественного производства;
• ультрафиолетовый фильтр, нанесенный на стекло, блокирует труд радар-детекторов в салоне;
• небольшой выбор производителей.

Поделиться ссылкой:

Похожее

Атермальные стекла и пленки — Пластиковые окна: всё о выборе, установке и использовании

Обычное оконное стекло с легкостью пропускает через себя в остекленное помещение солнечные лучи, но при этом защищают от потоков холода, ветра, проникновения пыли, осадков, запахов и частично звуков. Современное стекло может иметь и другие особенности, благодаря покрытию в виде пленки или напыления, добавкам в составе самого стекла или же производства по специальной технологии. Так производители часто предлагают своим клиентам теплозащитные стекла, препятствующие потерям тепла и защищающим от жары.

Такие стекла, поглощающие или отражающие значительную часть солнечной энергии, называются атермальными.

Атермальное стекло поглощает не менее половины излучения инфракрасного спектра. Хотя при этом оно и может сильно нагревается, но эта энергия постепенно уходит назад в окружающую среду, при этом поглощенное и отраженное тепло внутрь помещения не попадает. Такая технология достаточно новая и часто потребители путают атермальные стекла с тонированными. Но атермальные стекла по технологии производства значительно сложнее и дороже тонирования, это высокотехнологичный процесс, осуществление которого в кустарных условиях просто невозможно.

Добиваются таких теплозащитных характеристик стекла путем добавления в расплавленную стекольную массу особых присадок – ионов серебра, оксида железа. В готовом изделии они практически незаметны, но под определенными углами стекло может приобретать голубоватый или зеленоватый оттенок. А если смотреть на него через очки с поляризацией, то стекло будет выглядеть фиолетовым.

Есть еще ряд признаков, позволяющих выявить настоящее атермальное стекло. Во-первых, это характерная маркировка Overtinted (стекло с усиленным теплопоглощением и светопропускной способностью от 72%) или Tinted (стекло с умеренным теплопоглощением и светопропускной способностью не менее 80%). Такое стекло имеет высокое качество и идеальную обработку кромок, ведь выпускается только солидными производителями, уделяющими внимание деталям. Как уже говорилось выше, наличие слабого зеленоватого или голубоватого оттенка — признак атермального стекла, но исключительно на него полагаться не стоит, так как он может быть результатом подкрашивания, тонирования в массе. Выбрав окна с атермальными стеклопакетами советуем все же приобрести жалюзи, поскольку их светопропускная способность высокая.

Теплозащитный эффект может быть достигнут и за счет наклеивания на стекло атермальной пленки, которая поглощает больше тепловой энергии, но сильнее снижает светопропускную способность. Это многослойная полиэфирная пленка с диэлектрическим покрытием и металлизированным напылением из частиц золота и серебра, которые играют роль селективного зеркала. Плюс такой пленки, что наклеить её можно на уже готовое изделие изнутри. Они пропускают значительную часть излучения видимого спектра, при этом отражают до 100% ультрафиолетового излучения и поглощают 41-92% инфракрасного. Также эти пленки могут иметь разный оттенок.

Атермальные стекла с присадками используются преимущественно в автомобилях, а в составе стеклопакетов для окон зданий чаще применяются оклеенные атермальными пленками стекла.

Стеклопакеты с атермальной пленкой относятся к энергосберегающим, как и стеклопакеты с низкоэмиссионным напылением. Атермальное стекло не только летом защищает от жары и вредного для здоровья и для обстановки ультрафиолета, но и снижает потери тепла зимой, поскольку оно поглощает тепловую энергию и даже зимой остается теплым. Таким образом эффект сквозняка за счет разницы температур стекла и воздуха в помещении сводится к минимуму и атермальные стекла защищены от образования конденсата и промерзания.

При остеклении домов обычно устанавливаются стеклопакеты, в которых на внутреннее стекло наклеена архитектурная атермальная пленка. Такие стеклопакеты обеспечивают комфортный микроклимат, энергосбережение и защиту от разрушительного действия ультрафиолета.

Атермальное стекло или пленка: что выбрать?

Атермальная пленка появилась на рынке не так давно, но уже успела завоевать популярность среди автолюбителей. Тонировка авто атермальной пленкой подразумевает под собой оклейку окон специальной пленкой, которая помогает сдерживать ультрафиолетовое и инфракрасное излучение, при этом совершенно не затемняя стекла. 

Некоторые модели автомобилей уже на этапе производства комплектуются атермальными стеклами, водители же с обычными стеклами могут защитить салон с помощью атермальной пленки.

Помимо создания комфортных условий внутри салона, атермальная пленка защитит элементы салона от выгорания. Также эта пленка защищает организм человека от негативного воздействия инфракрасных лучей, которые могут вызывать возникновение злокачественных новообразований, а также ультрафиолетовых лучей, которые вызывают преждевременное старение кожи.

Атермальное стекло чаще всего бывает лобовым. Изготавливается с помощью напыления специального слоя на обычное стекло. Такое стекло либо сразу устанавливается на некоторые модели автомобилей, либо выполняется на заказ. 

Между атермальной пленкой и атермальным стеклом есть существенные различия. О них поговорим ниже.

Атермальное стекло и атермальная пленка

Применение такого покрытия как атермальная пленка имеет ряд существенных преимуществ:

• Отражает ультрафиолетовые и инфракрасные лучи, благодаря чему салон автомобиля не нагревается и не выгорает;

• Защищает кожу водителя и пассажиров от негативного воздействия УФ- и ИК-лучей;

• Отражает блики, что делает вождение более комфортным;

• Летом пленка не пропускает тепло, а зимой задерживает его внутри салона;

• Защищает стекло от царапин и потертостей, а в случае повреждения удерживает осколки на клеевом слое, не позволяя им разлетаться и нанести повреждения.

Атермальное стекло, в целом, имеет такие же характеристики, как и атермальная пленка и выполняет те же функции. Однако, разница между атермальной пленкой и атермальным стеклом все же имеется, и состоит в том, цена на изготовление атермального стекла (если оно сразу не установлено в вашем автомобиле) достаточно высока, в сравнении с использованием атермальной пленки.

Установка атермальной пленки или атермального стекла

Установка атермального стекла сложный, долгий и дорогой процесс. Вдобавок, именно для вашей модели автомобиля может не быть стекла. Установка атермальной пленки также нелегкий процесс, однако, если доверить работу профессионалам, то в итоге вы получите свой автомобиль обратно за короткий срок с хорошей и качественной защитой. 

Так как лобовое стекло (на которое чаще всего наносят пленку) имеет выгнутую форму, то оклейка должна проводиться с осторожностью, чтобы не было заломов и пузырей. Качественная атермальная пленка на авто будет хорошо растягиваться и прочно держаться на стекле. Только оригинальная пленка от известных производителей, которая предлагается в нашем интернет-магазине, даст такой результат и будет долгие годы защищать салон авто от солнца. Вдобавок, снять и заменить атермальную пленку в случае слишком большого количества царапин или потертостей гораздо легче и дешевле, чем целое стекло.

Приобрести атермальную пленку для своего автомобиля, а также задать все интересующие вас вопросы вы можете с помощью наших консультантов, связавшись с ними в онлайн-чате или по телефону, указанному на нашем сайте PLENKA.market.

 

Атермальная тонировка окон, атермальная пленка для окон, атермалка

В настоящее время многие владельцы зданий задумываются об улучшении внешнего вида строений за счет преобразования фасада. Наиболее дешевым и выгодным способом достижения этих условий является тонировка фасада. При этом получают не только лишь красивое строение, но также и здание, в помещениях которого, круглый год поддерживается оптимальный температурный режим. Самостоятельное нанесение пленки часто приводит к непродолжительному и некорректному использованию пленки, поэтому лучше обратиться за помощью к профессиональным специалистам нашей компании.

Атермальная пленка в нашей компании наносится быстро и качественно, благодаря использованию новейших средств достижения данного результата. Атермальная тонировка зданий, выполняется опытной командой работников, которые отлично разбираются в данной сфере и смогут оказать любую помощь в этой работе. Теплоотражающая атермальная пленка сохраняет оптимальный температурный режим в помещении. Керамическая пленка не допускает попадание вредной солнечной радиации в помещения, что сохраняет внутреннюю отделку и мебель в первозданном виде на долгие годы.

Атермальная пленка включает в себя 2 слоя:

• многослойный полиэстер;
• прочный клей.

В результате стыковки атермальной тонировки получают тонкий слой покрытия, которое придает окнам прочность и стойкость к УФ воздействию. Богатая цветовая гамма тонированных решений позволяет адаптировать окна здания под дизайн любых помещений, а также допускает возможность вариации экстерьерных решений здания. При нанесении керамической пленки на стекла зданий, получается, сохранить микроклимат помещений в должном состоянии, благодаря нейтрализации ультрафиолетового воздействия.

Использование атермальной пленки позволяет экономить владельцу зданий на использовании вентиляционных систем за счет естественного понижения температуры в помещениях. Нередко владельцы торговых центров сталкиваются с большими затратами на кондиционирование помещений в летний период времени, впрочем, при нанесении атермального пленочного покрытия можно значительно понизить расходы на регулирование температурного режима в здании. Исходя из всего вышеперечисленного можно рассудить, что затраты на атермальную тонировку логически обоснованы и будут компенсированы уже после первого года использования атермальной пленки.

Как заказать атермальную пленку для окон здания

Очень просто:

• Оставьте заявку на [email protected] или по телефону +7 (962) 929-90-19.

• Перезвоним и договоримся о выезде к вам для замера стекол.

• Ответим на все вопросы по выбору бронепленки.

• Согласуем с вами день и время проведения работ.

• Предоставим гарантию на выполненные работы

Для заказа доставки и установки атермальной пленки на окна зданий в Москве обращайтесь по телефону: +7 (962) 929-90-19

Атермическая фотофлюидизация стекол | Nature Communications

Фотоманипуляция с аминоазобензолом SAM

Исследуемая азосистема (dMR) представляет собой производное красителя метилового красного ¹⁹ , показанного на рис. 1a, синтезированного и ковалентно связанного со стеклянными подложками с образованием плотных фотоактивных SAM, как показано на рис. 1б. Освещение азобензолов поляризованным светом создает анизотропную молекулярную ориентацию, поскольку молекулы имеют тенденцию выравниваться вдоль направления, для которого фоторандомизация их ориентации сведена к минимуму, то есть с транс-цис-моментами перехода фотовозбуждения (приблизительно вдоль длинной оси молекулы). нормально к падающей поляризации ^20,10,11 .Мы изучили фотовыравнивание и релаксацию dMR SAM путем кратковременного воздействия на них поляризованного света с длиной волны 514 нм и измерения динамики результирующего двулучепреломления в плоскости на длине волны 632 нм с использованием высокочувствительного поляриметра ²¹ . Два 514-нм актиничных луча, один с линейной поляризацией (LP, плоскостная поляризация p ) и один с круговой поляризацией (CP) накачки освещают образец при почти нормальном падении и могут включаться и выключаться с помощью 40°. Время отклика -мкс при использовании ферроэлектрических жидкокристаллических электрооптических затворов.

Рис. 1. Самособирающийся связанный молекулярный монослой dMR.

( a ) Молекулярная структура dMR, синтезированная и связанная со стеклом, показывающая поверхность VDW ядра азохромофора, молекулярный дипольный момент d (розовый), а также длинную ось ядра азохромофора и переход хромофора момент т (синий). Угол между осью ядра и плоскостью поверхности составляет ψ ≈25°. ( b ) Эскиз плоскостной структуры с плоскостной ориентацией в результате падающего света, поляризованного вдоль p (зеленая стрелка), показывающий проекции VDW ядер dMR на плоскость поверхности (желто-зеленый), крепления тросов к поверхности (голубой), ориентация диполя d и его азимутальная ориентация φ .Этот эскиз хорошо представляет экспериментальную среднюю плотность по площади. ( c – e ) Все фотоиндуцированные изменения в dMR SAM происходят из-за изолированных событий, в которых поглощение одного фотона указанной поляризации возбуждает молекулу (розовый цвет), вызывая изомеризацию и переориентацию. ( d ) Из-за привязей соседние молекулы должны пересекать друг друга или протискиваться через близлежащие привязки, что приводит к локально ориентированному, стекловидному состоянию, стабилизированному большим барьером U _th ~ k _B ( 7500 К).Поглощение изолированного фотона производит такие события с квантовой эффективностью QELF ~1 (одно событие/поглощенный фотон/молекула), потому что фотоиндуцированная атака барьера происходит при T =800 K, что превышает стеклование для такой локальной переориентации.

Ядро метилового красного dMR прикреплено к поверхности стекла коротким алкильным звеном из четырех одинарных связей C–C, что дает средний угол между длинной осью ядра и плоскостью поверхности ψ ~25° , показанный на рис.1a ^22,19 , и допускает переориентацию и трансляцию ядра на ~1 нм. На рис. 1б показана геометрия локально ориентированного состояния с молекулами, представленными стержнями, имеющими азимутальную ориентацию φ и отношение длины к ширине, соответствующее следу ван-дер-ваальсовой (ВДВ) формы ядра на рис. 1а. , с тросами, случайно прикрепленными к поверхности, в местах, обозначенных синими кружками. Измерения оптического поглощения (дополнительное примечание 1) дают площадь поверхности/молекулу S =0.55 нм ² . Сравнение с площадью следа ВДВ S _м =0,45 нм ² на рис. 1b показывает, что монослой плотно упакован, с переходными моментами n-π* π-π*, представленными как t , практически параллельно плоскости интерфейса (рис. 1а).

Ориентация в плоскости индуцировалась в монослоях с помощью LP-освещения таким образом, чтобы поляризация зонда и средняя длинная молекулярная ось в плоскости, директор +45° и -45° от поляризации LP соответственно.В этой геометрии индуцированное двулучепреломление в плоскости Δ n может быть получено из пропускания T через анализатор с перекрестными зондами с использованием Δ n ( λ / πd ) T 1 где d = 0,5 нм — средняя толщина азоядра, принятая за толщину пленки SAM (дополнительные методы, дополнительные рисунки S1 и S2). Сверхнизкая утечка поляриметра при поглощении, T _мин = 2,4 × 10 ⁻¹⁰ , позволяет измерять двулучепреломление SAM в плоскости до Δ n ~0.001.

При освещении dMR SAM, первоначально рандомизированной по ориентации тепловыми флуктуациями, пучком накачки LP, начиная с t =0, двулучепреломление в плоскости Δ n ( t ) Δ n ( t )= n _|| — н _┴ , где н _{|| (┴)} — индекс поляризации, параллельной (нормальной) n , увеличивается с увеличением плотности потока падающего света, F (энергия/площадь) от некоторого небольшого начального фонового значения Δ n <~ 0.001, до Δ n ~ 0,14, как показано на рис. 2а и дополнительном рис. S4. Это двойное лучепреломление может быть связано с упорядочением в плоскости изомеров транс , поскольку они имеют большую анизотропию оптической поляризуемости, чем цис ²³ , и, как правило, большую анизотропию в их ориентационном распределении в условиях ориентационного выжигания дырок (дополнительные примечания). 2 и 3) ^24,25,26 . Двулучепреломление Δ n , пропорциональное двумерному (2D) параметру ориентационного порядка S = 2 φ —sin ² φ >, свидетельствует о развитии внутриплоскостного заказ с S ~0.5, основанный на сравнении измеренного нами Δ n с оптическим нематиком на азооснове ²⁷ . На вставке к рис. 2а показано, что двойное лучепреломление SAM зависит только от поглощенного флюенса (поглощенная энергия/площадь), F _A , и что начальный рост Δ n ( t ) довольно быстрый, порядка SAM существенно развивается при плотности потока энергии F _A ~1 фотон, поглощаемый на молекулу (1 па/моль), как рассчитано на основе измеренного оптического поглощения света с длиной волны 514 нм, падающего на изотропный SAM.Обратите внимание, что F _A = 1 па/моль при F =20 мДж см ⁻² (дополнительное примечание 1) ¹⁹ .

Рисунок 2: Динамика записи и стирания двулучепреломления SAM в плоскости Δ n ( t ).

( a ) Δ n ( t ) индуцированный светом LP, включенным в t =0. Вставка: Δ n ( t ) зависит только от средней поглощенной энергии/площади F _A , а при F _A = 1 фотон, поглощенный на молекулу (1  Па) достигается значительная часть насыщенного порядка.Сплошная желтая линия представляет собой Δ n ( t ) от Q _G ( t ) (уравнение 2). Почти линейный рост Δ n ( F ) при низком F является инкрементным накоплением Δ n из потока однофотонных локальных событий выравнивания, изолированных и случайных в пространстве-времени. ( b ) Измеренное затухание Δ n ( t) / Δ n ( t =0) (сплошные символы 907 LP00 ) начиная с t =0 либо термически, либо светом СР интенсивностью I _CP =1 Вт см ⁻² . δ N ( T ) ≈ ( T / τ _T ) ^{— η} на больших T , а также подходит для Q _G ( T ) (сплошные кривые), дающие время масштабирования τ _t (ромбики, логарифмический угол графика) и η , показатель степени затухания. Для сравнения показан экспоненциальный спад (фиолетовая пунктирная кривая). Степенной закон показывает экспоненциальное распределение высот коллективного барьера: η = T / T _м , которое уменьшается, и, таким образом, T _м увеличивается с записью F .Для каждого F , η больше в случае CP, что дает большую эффективную температуру для стирания CP, T _CP ~750  K. Для термического стирания время испытаний для пересечения коллективного барьера составляет τ _T ~ 2 S ( τ _T маркируется как τ _TH в этом режиме), а для стирания CP при высокой интенсивности CP τ _pH ( I _CP ) происходит при F _A =1 Па/моль (вертикальные оранжевые линии) ( τ _t обозначен как τ _ph ( I _{2 CP 90) в этом режиме). ( c ) Время испытаний τ t = τ th и соответствующие барьеры T th для пересечения локального барьера (коллективных попыток преодоления барьера) во время тепловой релаксации. τ t существенно не изменяются при записи F A даже при низких значениях F A , когда события записи изолированы, что указывает на то, что они определяются локальными ограничениями, присутствующими в ненаписанном SAM.( D ) при больших F A , δ Δ N ( F A ) (черная линия) является ростом δ N ( F A ) выше предсказание модели релаксации (желтая кривая). δT м ( F A ) – рост T м над комнатной температурой (фиолетовая линия). Связанный логарифмический рост δ Δ n и δT м указывает на «истощение» или ориентационное «упрочнение» поведением ⁵² .}

Стирание под действием тепла и света: медленная динамика значения отображаются и стираются либо тепловыми флуктуациями при

T =300 K, либо освещением именно CP-светом. Здесь t =0 – время, когда пучок LP выключается, а пучок CP включается в случае фотостирания.Эти данные затухания показывают сверхмедленную стеклообразную релаксацию без существенного снижения нормализованного ориентационного порядка τ _t , «угол» на логарифмическом графике, полученный из времени масштабирования для последующего степенного затухания и обозначенный ромбами на рис. 2b и 3a. Для теплового случая τ _t = τ _th ~2 с и степенной закон затухания на больших временах, Δ n ( t )/Δ n 0 9000 t / τ _th ) ^{− η} , измеряется до нескольких часов.Угол термической 2D-ориентационной XY-релаксации сравнительно анизотропных, но несвязанных молекул в жидкокристаллических пленках смектика С, свободно подвешенных, составляет 32,33 , предполагая, наряду с рис. 1c-e, что два основных фактора вызывают такую ​​медленную ориентационную динамику: (i) высокая плотность упаковки в плоскости, почти как у чистого твердого красителя, способствует тенденции к азо ядра связываются за счет дипольного и VDW-взаимодействия их почти плоских хромофорных ядер, что приводит к сильным структурным корреляциям в плоскости ³⁴ , которые значительно усиливают энергетические барьеры, препятствующие перемещению молекул друг мимо друга.(ii) Локальная переориентация ограничена привязями до дискретных скачков, как показано на рис. 1c–e, где молекулы должны проходить друг над другом или друг над другом, и для этого они должны либо растягивать, либо сгибать привязи.

Рисунок 3: Эволюция от теплового к оптическому стиранию двулучепреломления в плоскости.

( a ) Изменение релаксации двулучепреломления SAM с увеличением интенсивности стирания. Начальная плотность записи LP зафиксирована на уровне F = 25 мДж см ⁻² . Крайние правые данные (черные точки, I _CP =0) показывают термическое стирание.Черная сплошная линия — это уровень утечки поляриметра, который был вычтен в ( b ). ( b ) Подгонка выбранных данных релаксации к модели (уравнение 2; пурпурные кривые). Для термического распада (температура атаки барьера Тл =300 К) измеренное η =0,51 показывает, что средняя высота индуцированного барьера составляет Тл _м =590 К. индуцированные попытки являются доминирующими и генерируют локальные T ~800 K, не зависящие от I _CP .Встроенное масштабирование (барьерное атаку) раз τ _T = τ _Th , и τ _T = τ _pH ( I _CP ) отображаются как бриллианты. Распады являются бимодальными в «переходном» режиме, когда термическое и фотоиндуцированное пробное время сравнимы, а сплошные голубые линии рассчитаны на основе модели релаксации, обобщенной для бимодального поведения (дополнительное уравнение S17). Вертикальные оранжевые линии обозначают F _A =1 Па/моль.( c ) Средняя обратная скорость τ _t для успешного пересечения локального молекулярного ориентационного барьера и, следовательно, для испытаний коллективных ориентационных барьеров в зависимости от интенсивности падающего CP-света I _CP . На низком уровне I _CP , τ _T имеет свое тепловое значение ( τ _T = τ _Th ~ 2 S), требующие ~ 10 ¹¹ комнатных температуры молекулярные колебания для преодоления A T _TH ~ 7500 K Местный барьер, в то время как на высоком уровне I _CP мы находим τ _T ~ τ _pH ( I _CP ), который почти равен до (1 па/моль)/ I _ACP , где I _ACP — интенсивность поглощенного СР (дополнительное примечание 1, дополнительное уравнение S2). Это указывает на то, что в среднем каждый поглощенный фотон генерирует локальный тест пересечения барьера, свидетельство стеклования (флюидизации) перехода, который стирает локальный барьер. Этот фотоиндуцированный обход термического процесса испытаний отвечает за ориентационное фотоожижение под действием CP-освещения, что прямо проявляется здесь как ориентационная вязкость, которая уменьшается обратно пропорционально увеличению интенсивности ( γ 1/ I _CP ).

Эта медленная тепловая релаксация свидетельствует об активированном, ограниченном барьером процессе распада, который обычно описывается законом Аррениуса, ), где 1/ τ _r — частота попыток преодоления барьера на шкале времени флуктуаций ориентации молекул, не более τ _r ~20 пс () — характерное время экспоненциальной релаксации, как показано на рис.4а. Однако явно неэкспоненциальный характер релаксаций, явно показанный на рис. 2б, предполагает, что τ () следует обобщить, включив в него распределение энергетических барьеров, f (), представление, согласующееся с гетерогенной природой монослой, отмеченный в (i) и (ii) выше. Минимальное затухание для τ < τ _t показывает, что f () имеет «барьерную щель», то есть небольшую плотность барьеров или их отсутствие ниже минимальной энергии U _t , которую можно Оценочный в термическом случае как U _TH / K _B ≡ T _{Th ~ Ln ( τ Th / τ R ) T ~ LN (10 ¹¹ ) T ~25*300 K~7500 K, большое значение, вероятно, из-за плотности монослоя и ограничений троса.Поэтому полезно записать = U t + U , определяя плотность f ( U ), нормированную на U , и соответствующее τ ^{0 0 8 τ 0 (}}

7 U )

_R EXP ( U _T + U ) / K _B T = τ _T EXP ( U / K _B T ), с τ _t = τ _r exp( U _t / k _B T

8).

Обратное «пробное» время 1/ τ _t (~0,5  Гц для теплового распада), полученное из пробного барьера U _t , затем служит скоростью попыток пересечения барьеров, распределенных с f ( У ). Написание Q ( T ) = ∫ G ( T / τ ) H ( τ ) dτ , где распределение времени релаксации τ ( u ) = τ _T EXP ( u / K _B T ) составляет ч ( u ( u )) = f ( u ) / | d τ ( U )/д U| , дает релаксацию вида Q ( t ) = G ( t / τ _t ), показывая, что это время пробной атаки через барьер 25 t τ

8 становится равным время масштабирования релаксации (дополнительное примечание 5).Для общности мы предположили, что динамика релаксации параметра порядка для каждой моды или события

τ является экспоненциальной, α . Однако обнаружено, что динамический показатель моды α существенно влияет только на динамику фотозаписи.

Рисунок 4: Сводка процессов релаксации, относящихся к dMR SAM.

( a ) Дельта-функция распределения высот барьера, f ( U )= δ ( U — U _t ), что приводит к релаксации термически активированного арениуса функция затухания экспоненциальна по времени Q ( t )=exp(− t / τ _t ), с масштабированием времени τ _{t 9005} , определяемым барьером 0007, Ut и скорость молекулярных колебаний τ _r ⁻¹ .( b ) Распад для ориентационного стекла локальных доменов, стабилизированных минимальным локальным энергетическим барьером U _t , с коллективными междоменными взаимодействиями, дающими дополнительную энергию U , распределенную экспоненциально на больших U , f ( U )=exp(− U / U _m ) как для распределения Шера/Шлезингера ⁴³ , показанного здесь. Результатом является функция затухания с «углом» при τ _t , определяемая U _t , и асимптотическое затухание по степенному закону Q ( t ) = ( 90 τ t 800008 ) _t ) ^{− η} определяется показателем степени η = k _B T / U _{m 90.( c ) В термически релаксирующем dMR SAM U th и, следовательно, τ th определяются локально, в ориентированных стекловидных кластерах из нескольких молекул, изначально созданных в результате одиночных событий изомеризации, индуцированных фотонами. U m увеличивается с усилением коллективного взаимодействия таких ориентированных кластеров, так что η = k B (300 K)/ U m уменьшается с увеличением плотности письма.( d ) При CP-фотостирании dMR SAM эффективная температура атаки барьера, также установленная в событиях изомеризации, индуцированной одиночными фотонами, составляет T loc = 800 K, плавя локальное коллективное стеклообразное состояние и вызывая атаки на барьерах за счет связи с соседними молекулами с единичной квантовой эффективностью. Полученное более быстрое степенное затухание η = k B (800 K)/ U m свидетельствует о том, что все барьеры в f ( T в} ) атакованы. _eff =800 K, и, таким образом, даже высокие энергетические барьеры в f ( U ) вполне локализованы, обязательно в пределах пространственно-временного объема 1 нм/10 пс события фотоориентации.

Следуя идее распределения высоты барьера, мы обнаружили, что f ( U ) предсказывается из моделей статистики экстремальных значений, описывающих плотность энергий самых глубоких минимумов в грубых энергетических ландшафтах ^{35,36, 37,38,39,40,41} , в частности университетского класса Gumbel ³⁵ , дают отличное описание нашего отдыха. В частности, как впервые отметили Пфистер и Шер, ⁴² и Шлезингер ⁴³ , наблюдаемая степенная кинетика при больших t возникает естественным образом, если высокоэнергетический хвост f ( U ) является экспоненциальным в пределе больших U , что также предсказывается из статистики экстремальных значений и моделей Гумбеля ^44,35,39 . Экспоненциальное распределение хвоста и динамика его релаксации показаны на рис. 4б. Нормализованное распределение Гамбеля (дополнительное примечание 5)

, где β — параметр, а Γ (1/ β ) — гамма-функция, обрезается как двойная экспонента для U <0, чтобы создать барьерный зазор, и является экспоненциальной на больших U , f _G ( U )~exp-( U/U _m ), с постоянной затухания U _m средней экспоненциальной высоты барьера хвостик.Для β = α / η , F _г ( u ) дает эффективное распределение времени релаксации H _г ( τ ) = [ α / γ ( η / α ) α ) τ _T ] [EXP- ( τ _T / τ ) ^α ] [ τ / τ _T ] ^{— ( η +1)} , которые затем можно проинтегрировать, как указано выше, чтобы получить релаксацию параметра порядка: n ( t ) релаксационных данных (пурпурные кривые на рис. 2б и 3б), где мы принимаем )/Δ n (0). Q _G ( T ) масштабируется на τ _T и в течение длительного времени, где Q _G ( T ) <1, у нас есть δ N ( T ) Q _G ( T ) ( T / τ _T ) ^{— η} = ( T / τ _T ) ^— K T _B / U _m =( t / τ _t ) ^{− T/Tm} , а , который является распадом показатель η = T / T _M , регулируется соотношением энергии термической активации K _B T до U _M = K _B T _m , характерная скейлинговая энергия экспоненциального хвоста написанного барра распределение по высоте; и (ii) частота попыток пересечения барьера 1/ τ _t , которая устанавливает шкалу времени. Затухание на длительном времени имеет степенной закон, потому что в ходе релаксации после пересечения барьеров ниже определенной энергии U ( t ) средняя высота оставшихся барьеров всегда равна U ( t )+ U _м . В подгонках Q _G ( t ) время «угла» на логарифмических графиках в значительной степени определяет τ _t , при этом значения подгонки показаны ромбами на рис. 2, 3, 4. и по данным рис.3в. Большой наклон t во многом определяет η . Динамический показатель моды составляет α ~ 0,8, контролируя в первую очередь начальную запись, описываемую Δ n ( t )1 — Q _G ( t ) (рис. 2а и доп. Рис. S5). Наши основные результаты вытекают из подгонки распада следующим образом.

Стеклянная релаксация SAM: два различных процесса пересечения барьера

Мы идентифицируем локальный процесс, который определяет τ _t , и коллективный процесс, который увеличивает η с увеличением плотности записи. Мы начнем с обсуждения τ _t , отметив, что фотозапись и стирание происходят в виде серии дискретных случайных событий поглощения фотонов, которые при используемых здесь интенсивностях (<1 кВт см ⁻² ) широко распространены. разделены в пространстве-времени в результате их короткой продолжительности (~ 10   пс) и небольшого пространственного размера (~ 1   нм, дополнительное примечание 5), как подробно описано в обсуждении событий изомеризации ниже. Это видно из рис. 3с, где доля времени, которое освещенная молекула проводит в фотособытиях, представлена ​​в зависимости от интенсивности, в данном случае для стирания СР.Таким образом, при записи изначально случайного состояния при низкой плотности энергии F _A < 1 па/моль двулучепреломление, растущее почти линейно со временем или F _A (рис. 2а), представляет собой средняя мера локальной ориентации изолированных групп из нескольких молекул, каждое событие ориентации вызвано одним фотоном. Q _г ( _г ( T ) подходит на фиг. 2B, где τ _T = τ _Th обнаруживается независимо от письма Fluence до F _A <1 па/моль (рис.2в), в сочетании с данными вставки рис. 2а, из которых видно, что индуцированное Δ n ( t ) зависит только от флюенса даже для самой медленной (низкоинтенсивной) записи, свидетельствуют о том, что тепловое время жизни изолированные ориентированные кластеры из нескольких молекул в случайном монослое τ _th ~2  с в режиме F _A <1 па/моль. Это ясно показывает, что ограничения, определяющие τ _th и, следовательно, U _th , являются локальными.Оценку локальной ориентационной вязкости γ можно получить, предполагая, что ориентационная диффузия определяется постоянной Принимая 1/D~τ _th ~2 с и радиус a ~0,5 нм, мы получаем γ ~10 ⁸ пуаз, количественно оценивая стеклообразный характер ориентации dMR.

Обращаясь к η , Q _G ( t ) соответствует рис.2b показывают, что для F _A >1 па/моль, где локальные области испытывают многократное поглощение во время записи, показатель степени затухания η увеличивается с увеличением F _A . Поскольку тепловой стирание происходит при T ≈300 К, поведение η = T / = _m для тепловых распадов показывает, что T _M ( F _A ) увеличивается от 500 K до 1200 K по мере увеличения F _A от 0.5–250 па/моль, что свидетельствует о расширении экспоненциального хвоста f ( U ) в сторону более высоких энергий и, таким образом, углублении барьеров, определяющих f ( U ). ИНЖИР. 2D показывает, что при больших F _A , оба T _м ( F ^{1 M ( F _A ) и письменная двулучепреломление δ N ( F _A ) от фиг. 2a увеличивается как log( F _A ), что указывает на то, что постепенное улучшение порядка записи создает постепенно более глубокие барьеры.Усиление очень глубоких барьеров, ответственных за хвосты степенного закона на больших временах, предполагает коллективный процесс, возникающий во взаимной стабилизации локально ориентированных доменов нескольких молекул, который усиливается по мере того, как каждая местность испытывает множественные ориентирующие события в течение длительного времени. процесс написания. Молекула должна преодолеть свой локальный ориентационный барьер U _th , который существенно не изменяется с F _A , чтобы проверить барьеры, заданные f ( U ), которые становятся глубже с увеличение F _A .}

Переход фотостирания в независимую от интенсивности повышенную локальную T

После того, как T _m ( F _A ) известны, рис. F _A = 0,5, 12 и 60 Па / моль, и тем самым определение от η = T _CP ( F _A ) / T _M ( F _A ) эффективной температуры T _CP для стирания с круговой поляризацией, в данном случае при интенсивности стирания I _CP =1000 мВт см ⁻² . Большие наклоны для случая CP показывают, что эффективная температура для разрушения барьеров f ( U ) во время стирания CP больше, чем T =300 K. CP ( F _A ) = ηt _м ( F _A ) придает аналогичные эффективные температуры стирания, T _CP = 760 K, 710 K и 770 K для трех значений написанных F _A общих для термической и СР-стертой релаксаций соответственно.Это постоянство свидетельствует о том ключевом результате, что значения T _m и, следовательно, распределения высоты барьера одинаковы для теплового и CP-стирания. Принимая T _CP = 750 K, мы можем затем определить барьер T _M ( F _A ) для различных F _A значения, до т _м ( F _A =675 па/моль)=1,670 K, что недоступно термически, потому что термический распад становится чрезвычайно медленным для таких больших F _A .

На рис. 3а и б показан ряд кривых релаксации dMR SAM, ориентированно записанных с фиксированной поляризованной плотностью записи F _A =1,25 Па/моль и стертых либо термически, либо с возрастающей интенсивностью I _CP CP светлый. Для термического стирания ( I _CP =0, T =300 K) мы измеряем η = T / T _м =0,51, что соответствует средней ориентации _м =590 К, вызванное F _A =1.25 Па/моль при письме. Подгонка этих данных к уравнению 2 дает пробные времена, τ _t , показанные для каждой кривой на рис. 2b и 3a ромбами. Также показано время, в течение которого поглощенная плотность энергии во время стирания составляет один фотон на молекулу ( F _A = 1 па/моль). Для теплового стирания τ _th ≡ τ _t ( I _CP =0) порядка нескольких секунд. τ _t ( I _CP ), показанные на рис. 3в, начинает уменьшаться с увеличением I _CP в режиме кроссовера, где скорость фотоассистированных испытаний становится сравнимой с термической: номер . Для I _CP > ~ 100 МВт CM ^-2 , где τ _T ( I _CP ) << τ _TH , мы отметим асимптотическое изменение фотонов τ _t ( I _CP ) как τ _ph ( I _CP ) на рис. 3a–c и рис.В τ _T ( I _CP ) ~ τ _Th Перекрестный режим ( I _CP ~ 10 МВт см ^-2 ), распады подходят к бимодалу модель (сплошные голубые кривые на рис. 3b) с тепловым наклоном в короткое время и наклоном фотособытия в долгое время (дополнительное примечание 6). На высоком I _CP , где τ _T ( I _{CP ) < τ TH , η Насыщенные на I CP -indeCended Asympticotic, η СР =1. 50. Это соответствует эффективной температуре T CP = η CP T m =890 K, которая, согласно нашей модели энергетического ландшафта, является температурой локальной структуры, поскольку она создает пробные попытки преодолеть свои ориентационные барьеры. Это несколько больше, чем T CP =740 K для SAM на рис. 2а, типичное для изменения SAM-SAM T CP , которое в наших данных в среднем составляет T CP. =800±100 К.Тот факт, что температура T CP становится независимой от I CP , когда она становится достаточно большой, чтобы испытания генерировались преимущественно фотонами, показывает, что T CP не связано со средним потоком энергии. Скорее T CP можно понимать как эффективную локальную температуру, характеристику локальных переходных процессов, которые являются полностью изолированными пространственно-временными событиями даже при самых высоких интенсивностях, используемых здесь. Рисунок 3с показывает вариант τ T с I CP , и мы видим, что в режиме высотой I CP PH τ pH ( I CP ) варьируется 1/ I CP (черная пунктирная линия) и очень близко к τ t =(1 Па/моль)/ I ACP (сплошная оранжевая линия), время, необходимое для} F

8

_A , чтобы вырасти до F _A = 1  Па / моль (дополнительное уравнение S2).Это почти равенство указывает на то, что процесс стирания CP имеет квантовую эффективность, QELF ~1: для каждого поглощенного фотона генерируется одна попытка преодоления барьера на молекулу.

Возвращаясь к нашей приведенной выше модели релаксации как локальной ориентационной диффузии, ограниченной вязкостью γ и отмечая также, что γ τ _t , мы немедленно видим, что гораздо более быстрые затухания, вызванные CP-светом (рис. 2b 3а) за счет уменьшения τ _ph ( I _CP ) при увеличении I _CP , является проявлением ориентационного фотофлюидизации.Поэтому на рис. 3с мы также изображаем это поведение как фотоиндуцированное снижение относительной вязкости γ ( I _CP )/ γ (0) с уменьшением вязкости в ~10 ^{−5 раз.} найден уже при относительно скромной интенсивности лазера 1 кВт см ⁻² . На рис. 3c показано, что ключевым признаком этого фотофлюидизации является переход с увеличением I _CP к вязкости, обратно пропорциональной интенсивности света.Из-за низкой плотности событий в пространстве-времени (верхняя ось) освещение не вызывает заметного среднего нагрева, то есть псевдоожижение является «атермическим».

События фотопоглощения/изомеризации

Поглощение фотона на длине волны 514 нм выделяет энергию чν =2,4 эВ в азоядро dMR, достаточную для возбуждения одной гармонической степени свободы до =29000 K. Некоторая часть этой энергии появляется в форме, которая локально проверяет распределение молекулярного ориентационного барьера при эффективной температуре T _CP ~800 K.Быстрая спектроскопия ^45,46,47 , квантово-молекулярное динамическое моделирование ^18,48 и молекулярно-динамическое моделирование ¹⁷ дают полуколичественную картину этого процесса, указывая на то, что он в основном механический, а энергия фотонов проявляется как когерентная сила, временно действующая на окружающую среду поглощающей молекулы ^49,50 , следующим образом. При поглощении фотонов и электронном возбуждении азоядро возвращается в основное электронное многообразие в конфигурации переходного состояния, из которой происходит когерентное изменение внутримолекулярной конфигурации по одному из нескольких возможных путей, например, транс в цис или от транс до транс , все из которых уменьшают внутреннюю потенциальную энергию на ~ 2 эВ (45 ккал на моль), представляя почти всю энергию поглощенного фотона ^18,48 . Например, преобразование ядра из транс в цис осуществляется изменением двугранного угла CNNC на 180°. В вакууме это преобразование представляет собой плавное скольжение по поверхности потенциальной энергии основного состояния в виде квазиэкспоненциальной затухающей релаксации (характерное время = 0,4 пс) ¹⁸ . В этом процессе колебательные моды молекулы термализуются, при этом энергия кончается в основном в полностью возбужденных низкочастотных колебаниях, и молекула достигает внутренней температуры ~1100 K ⁴⁵ .Однако в растворе почти вся энергия такого когерентного изменения молекулярной формы высвобождается в виде ориентационной и поступательной работы, совершаемой над соседними молекулами ^18,47,48 . В частности, детальное моделирование Tiberio et al. ¹⁸ показывают, что для азобензола в растворителе изменениям формы молекул препятствуют преимущественно межмолекулярные вязкие силы, а не внутримолекулярная диссипация, что приводит к затухающей релаксации в гораздо более длительном временном масштабе (~>10 пс), чем в вакууме. ожидаемая динамика (дополнительное примечание 7) и подтвержденная экспериментом ⁴⁶ .В этом случае распад становится слишком медленным, чтобы возбудить молекулярные колебания, и потенциальная энергия азогруппы уходит в основном на когерентное движение растворителя, а также на вращение и поступательное движение азоядра. Высвобождаемая энергия в 2 эВ соответствует примерно 30 гармоническим степеням свободы при 800 К, с помощью которых можно атаковать ориентационные барьеры молекулы. Тот факт, что квантовая эффективность для барьерных испытаний, QE ~1, больше, чем для транс – цис изомеризации (0.3< QE _{транс-цис} <0,7) ⁹ указывает на то, что энергия поглощенного фотона передается соседям возбужденной молекулы, независимо от того, доходит ли она до цис или возвращается к транс ¹⁸ . Моделирование МД Teboul et al. ^17,51 также демонстрируют локализованное временное усиление среднеквадратичного молекулярного смещения и динамическую неоднородность в кластерах, окружающих изомеризующиеся молекулы. Тем не менее, эти модели трудно использовать напрямую, потому что нет информации о выделенной чистой энергии.

Фотофлюидизация: стеклование локальных барьеров

Этот анализ показывает, что в плотной среде индуцированное фотонами изменение молекулярной формы азоядра происходит в масштабе времени 10 пс, достаточно медленно, чтобы вызвать когерентную переходную силу соседние молекулы (в отличие от молекулярных колебаний ^49,50 ), выделяя ~2 эВ механической энергии, достаточной для возникновения ориентационного события с эффективной локальной температурой T =800 K.Если бы так возбуждались только вращения вокруг коротких молекулярных осей (что маловероятно), то верхняя оценка могла бы иметь прямое отношение к ~30 молекулам. Поскольку, как правило, существуют поступательные, другие вращательные и низколежащие колебательные моды, которые также будут возбуждаться, фактическое число участвующих молекул должно быть меньше, вероятно, ограничено группами ближайших соседей (~7 молекул). Как отмечалось выше, исходное письмо оставляет такую ​​группу с барьером U _th ~ k _B (7500 K) для переориентации.С этим барьером и температурой фотоиндуцированной атаки T =800 K количество событий поглощения фотонов для создания испытания будет exp[7,500K/800K], то есть QELF <10 ⁻⁴ , на порядки меньше наблюдаемого QELF ~1. Это сравнение подразумевает, что в процессе локального пересечения барьера при температурах от 300 до 800 К должен иметь место переход к псевдоожижению стекла, что дает гораздо меньший эффективный барьер при температуре воздействия T =800 K, чем при T =300 К.Эксперименты не дают прямой информации о природе этого перехода, но его существование неудивительно, так как Т =800 К превышает температуру стеклования ( Т _г ) большинства органических сред, а моделирование свидетельствует о Сообщалось об индуцированной динамической неоднородности в азодопированной полимерной системе ⁵¹ . Таким образом, T _loc =800 K локальная фотозависимая пробная температура расплавляет коллективные локальные структуры, возможно, несколько H- или J-агрегатов молекул, которые ограничивают переориентацию, чтобы позволить группе молекул выполнить «испытание». испытание при T _loc =800 K барьеров, идущих от сцепления с соседними ориентированными молекулами.Небольшая часть времени, в течение которого молекула участвует в событии, показанном на рис. 3c для используемых здесь интенсивностей, гарантирует, что фотофлюидизация производится потоком случайных, изолированных, дискретных событий фотоориентации. В каждом из этих событий T _loc =800 K конкурирует с переориентационным барьером U , распространяющимся от сайта к сайту с f ( U ). Эта конкуренция представляет собой процесс, включающий коллективное поведение молекулы и только ее ближайших соседей, поскольку, как обсуждалось в предыдущем разделе, только несколько молекул могут временно нагреться до этой температуры. Такой поток случайных событий фотоориентации, сталкивающихся с экспоненциальным распределением высот барьеров, приводит к наблюдаемому распаду по степенному закону. В этом случае локальный переход в стеклообразное состояние, при котором группа из нескольких молекул «плавится», переориентируется и «замораживается», явно является механизмом постоянного макроскопического изменения (формы), обнаруженного в азосистемах ^17,14 .

Запись в целом F: сопряженное старение порядка и средней высоты барьера

Медленное старение, показанное на рис.2D, с δ N ( F _A ) и T _M ( F _A ), увеличивается как LN F _A с F _A в диапазоне 10< F _A <10 ⁴ Па/моль указывает на барьерно-ограниченный процесс записи. Барьеры, встречающиеся при письме, это как раз те, которые устанавливаются и должны быть преодолены в обратном порядке при стирании, то есть характерная шкала энергии для письма равна T _m . Затем, предполагая фотогенерируемую пробную частоту ν _w для записи (для преодоления барьеров для достижения ориентированного состояния), шкала энергии, записанная в момент времени t , задается просто условием «исчерпания» определяя δU _m ( t ) как энергетическую границу между низкими барьерами, которые в среднем уже преодолены в момент Для пересечения ⁵² : 1≈ P ( T ) = Tν _W EXP (- ΔU _M ( T ) / K _B T ).Решение для Δt _M ( T ) дает Δt _M ( T ) ≈ T Ln ( Tν _W ) или Δt _M ( T ) ≈ T ln( F _A / F _{A w} ), где F _Aw — плотность потока, необходимая для пробного письма. Из рис. 2г при F _A =10 ³  па/моль имеем δT _м / T ≈4. 3, что дает F / F _w = 74 и, следовательно, F _w = 14 Па/моль в качестве пробной скорости письма, выраженной как плотность потока энергии, поглощаемая изотропным образцом (фактическое поглощение будет около половина этого значения из-за индуцированного ориентационного упорядочения). Таким образом, в этом асимптотическом режиме каждая молекула должна пройти цикл транс – цис – транс ~10 раз, чтобы произвести испытание, при котором дальнейшее поляризованное освещение может усилить связь между локальными стекловидными доменами, чтобы увеличить T _m .В то время как отдельные пишущие фотоны эффективно создают локальные стеклянные ориентированные домены, требуется много пишущих фотонов, чтобы связать их вместе, чтобы установить как лучший порядок, так и барьерное распределение, имеющее хвост, простирающийся до более высоких энергий. Эта связь порядка и высоты барьера также может быть понята как пример ориентировочного упрочнения (дополнительное примечание 8) ⁵² .

Очки для атермической сварки, Модель: Немецкое стекло, Торговая компания Тамилнаду

Очки для атермической сварки, Модель: Немецкое стекло, Торговая компания Тамилнаду | ID: 19887598148

Спецификация

Упаковка	коробка упаковки
Модель	Немецкий стекло
Гарантия	Нет
Вес (г)	Арх
Покрытие	Черный
Тип продукта	Стекло
Пол	равнине
Форма	Площадь
Марка	атермические
Состояние	Новый
Защита от ультрафиолетовых лучей	Нет
Минимальный объем заказа	100

Описание продукта

Чтобы наилучшим образом удовлетворить разнообразные требования наших клиентов, мы предлагаем широкий ассортимент сварочного стекла

.

Заинтересованы в этом товаре?Уточнить цену у продавца

Связаться с продавцом

Изображение продукта

---

О компании

Год основания2013

Юридический статус фирмы Физическое лицо — владелец

Характер деятельностиОптовый дистрибьютор

Количество сотрудниковДо 10 человек

Годовой оборотДо рупий.50 лакхов

IndiaMART Участник с июля 2018 г.

Вернуться к началу 1

Есть потребность?
Лучшая цена

1

Есть потребность?
Лучшая цена

Исследование в конечных размерах атермического квазистатического перехода текучести в структурных стеклах: Журнал химической физики: Том 155, № 5

Метрики статьи

Взгляды

364

Цитаты

перекрестная ссылка 1

Сеть науки

ИСИ 0

Альтметрический

Обратите внимание: Количество просмотров соответствует просмотру полного текста с декабря 2016 г. по настоящее время.Просмотры статей до декабря 2016 года не учитываются.

Ашуа — Rudolf Uhlen GmbH — Arbeitsschutz — Интернет-магазин

Продукты козырька Перевозчики PPE для пожарной бригады faceshield электриков Руководитель передач щитков Складные очки для шлемов Сварка защита Neue Bochumer Brillen Защитные очки теплозащитные экраны Alu-оконная рама для защитной одежды Шлемы Услуга О компании Rudolf Uhlen GmbH Контакты Каталог Условия Выходные данные Информация Карта сайта Новости Безопасность и экология Заявление о конфиденциальности данных Добро пожаловать обратно ! Адрес электронной почты: Пароль: Забыли пароль?

Главная / Каталог / Очки защитные / Очки прямоугольные 60×120 мм   Очки прямоугольные 60×120 мм Распечатать паспорт продукта Артикул №ЗФКГЛ030-47 Очки прямоугольной формы размером 60×120 мм Подходит для моделей Bochumer Brillen BFKBB001 и BFKBB004 Кроме того, они подходят к теплозащитному экрану BFKHI008 Очки доступны в различных материалах и оттенках. Очки NEOTHERM синего цвета, используются в качестве смотровых стекол Имеют степень защиты от ИК-излучения 4-7 и НЕЛЬЗЯ использовать для сварки   АТЕРМАЛЬНЫЕ очки зеленого цвета, используются в качестве сварочных стекол В зависимости от вида сварки используются солнцезащитные шторы от УФ-излучения от DIN 3 A до DIN 11 A   Кроме того, прямоугольные очки также доступны в виде прозрачных очков и козырьков из поликарбоната Все очки доступны в небьющемся исполнении Арт. Измерение Защитный фильтр ЗФКГЛ030-47 60×120 мм синий НЕОТЕРМ оттенок 4-7 ЗФКГЛ030-47 СПФР 60×120 мм синий NEOTHERM оттенок 4-7 небьющийся ЗФКГЛ040-47 60×60 мм синий НЕОТЕРМ оттенок 4-7 ЗФКГЛ050-5 60×120 мм зеленый ATHERMAL оттенок 5 ЗФКГЛ050-6 60×120 мм зеленый ATHERMAL оттенок 6 ЗФКГЛ050-7 60×120 мм зеленый ATHERMAL оттенок 7 ЗФКГЛ050-8 60×120 мм зеленый ATHERMAL оттенок 8 ЗФКГЛ050-9 60×120 мм зеленый ATHERMAL оттенок 9 ЗФКГЛ050-10 60×120 мм зеленый ATHERMAL оттенок 10 ЗФКГЛ050-11 60×120 мм зеленый ATHERMAL оттенок 11 ЗФКГЛ050-8 СПФР 60×120 мм зеленый ATHERMAL оттенок 8 небьющийся ЗФКГЛ050-9 СПФР 60×120 мм зеленый ATHERMAL оттенок 9 небьющийся ЗФКГЛ050-10 СПФР 60×120 мм зеленый ATHERMAL оттенок 10 небьющийся ЗФКГЛ056 60×120 мм стекло прозрачное SG-DIN ЗФКГЛ56 СПФР 60×120 мм стекло прозрачное небьющееся SG-DIN GFKVI034 60×120 мм поликарбонат прозрачный GFKVI034-1 60×120 мм поликарбонат зеленый Товар был добавлен в наш каталог Вторник, 15. Январь 2008 г. Технические характеристики Сертификат CE Атермальные стекла Размер файла: 297,08 КБ Очки с сертификатом CE, прозрачные Размер файла: 81.95 КБ Сертификат CE Очки Neotherm Размер файла: 50,89 КБ

Произошла ошибка при настройке пользовательского файла cookie

Этот сайт использует файлы cookie для повышения производительности. Если ваш браузер не принимает файлы cookie, вы не можете просматривать этот сайт.

---

Настройка браузера на прием файлов cookie

Существует множество причин, по которым файл cookie не может быть установлен правильно. Ниже приведены наиболее распространенные причины:

• В вашем браузере отключены файлы cookie. Вам необходимо сбросить настройки браузера, чтобы принять файлы cookie, или спросить вас, хотите ли вы принимать файлы cookie.
• Ваш браузер спрашивает, хотите ли вы принимать файлы cookie, и вы отказались.Чтобы принять файлы cookie с этого сайта, нажмите кнопку «Назад» и примите файл cookie.
• Ваш браузер не поддерживает файлы cookie. Попробуйте другой браузер, если вы подозреваете это.
• Дата на вашем компьютере в прошлом. Если часы вашего компьютера показывают дату до 1 января 1970 г., браузер автоматически забудет файл cookie. Чтобы это исправить, установите правильное время и дату на своем компьютере.
• Вы установили приложение, которое отслеживает или блокирует установку файлов cookie.Вы должны отключить приложение при входе в систему или проконсультироваться с системным администратором.

---

Почему этому сайту требуются файлы cookie?

Этот сайт использует файлы cookie для повышения производительности, запоминая, что вы вошли в систему, когда переходите со страницы на страницу. Предоставить доступ без файлов cookie потребует от сайта создания нового сеанса для каждой посещаемой вами страницы, что замедляет работу системы до неприемлемого уровня.

---

Что сохраняется в файле cookie?

Этот сайт не хранит ничего, кроме автоматически сгенерированного идентификатора сеанса в файле cookie; никакая другая информация не фиксируется.

Как правило, в файле cookie может храниться только информация, которую вы предоставляете, или выбор, который вы делаете при посещении веб-сайта. Например, сайт не может определить ваше имя электронной почты, если вы не решите ввести его. Разрешение веб-сайту создавать файлы cookie не дает этому или любому другому сайту доступ к остальной части вашего компьютера, и только сайт, создавший файл cookie, может его прочитать.

поставщиков тонировочной пленки Лучшее руководство по атермальной и тонированной пленке

2020-12-23

Атермальная и обычная смарт-пленка: в чем разница?

Несмотря на то, что большинство автомобилей имеют заводскую тонировку, многие автовладельцы отдают предпочтение старой доброй тонировочной пленке.Это связано с персонализацией автомобиля и сведением к минимуму возможности просмотра салона автомобиля изнутри. Как выбрать поставщиков тонировочной пленки для окон ? Давайте разберемся.

На что следует обратить внимание перед выбором поставщиков тонировочной пленки?
1. Производитель.
Сегодня очень легко заблудиться в море производителей и брендов, но разобраться еще можно. Одним из критериев, влияющих на решение, по-прежнему остается цена и страна производства.

Тонировочная пленка снимается по ряду причин:

Плохая видимость в темноте, замена тонировки и самая обычная, процент светопропускания не проходит по ГОСТу.

Вообще проще всего снять тонировку с автомобиля в специализированном сервисе. Кроме того, процесс быстрый и совсем не дорогой. Если вы заменяете тонировочную пленку, то велики шансы, что старую пленку вам снимут бесплатно.
Если хотите сделать сами, то вот пошаговая инструкция как это сделать:

Вам понадобится:
– строительный фен (можно использовать дома)
– лезвие
– чистая тряпка
– моющее средство
Как снять тонировочную пленку?

Начнем!

1.Удалите оттенок.
В основном вам понадобится острое лезвие. Точно так же нужно аккуратно поддеть край пленки, чтобы вам было удобно за нее браться. Далее держим пленку в натяге и тянем ее сверху вниз равномерными движениями, стараясь снять сплошным листом. Перед снятием лучше спросить у ближайших поставщиков тонировочной пленки .

Здесь есть 2 ловушки.

1) Тонировка очень старая.
2) Тонировка дешевая и не качественная.
В этих случаях он может рваться, быть крайне ломким и т. д. В такой ситуации без фена не обойтись. Нагреваем стеклянную поверхность примерно до 40 градусов (на строительном фене выставляем минимальную температуру, дома максимальную) на расстоянии 10 см от поверхности. Как и в предыдущем варианте, нам понадобится лезвие. Подденьте край уже разогретой пленки, медленно потяните ее по диагонали вниз и вверх (чтобы не порвалось).

  Почему медленно?

а) Чтобы не порвать пленку.
b) Чтобы свести к минимуму остатки клея на стекле.
Есть еще один способ. Берем моющее средство и делаем мыльный раствор (30 мл моющего средства на литр воды). Перелейте полученный раствор в пульверизатор, затем обычные манипуляции с лезвием. Поддев край пленки, заливаем мыльный раствор между тонировкой и стеклом и аккуратно натягиваем пленку.

2. Удалите остатки клейкой оконной пленки.
   Даже если вы все сделали правильно, и пленка быстро сдалась под вашим давлением, остатки клея все равно останутся.Зачистка, клей – это довольно долгий и кропотливый процесс, но это сильно влияет на конечный результат. Поэтому первое, что нужно попробовать, это смыть клей. Было бы лучше, если бы вы воспользовались помощью профессиональных поставщиков тонировочной пленки для окон .

В общем, берем мокрую тряпку и прикладываем к местам скопления клея, пропитываем. Затем стираем со средним нажимом. Использовать для этих целей скребок не рекомендуется, велика вероятность повредить (поцарапать) стекло.

Поставщики атермальных стекол или тонировочной пленки?

Все больше и больше поставщиков тонировочной пленки для окон начали включать атермальные ветровые стекла в линейки своих автомобилей. Чаще всего такие стекла можно встретить на Audi, BMW, Mercedes-Benz, Porsche, Rolls-Royce, Volkswagen, Volvo.

Впоследствии для многих марок автомобилей можно было заказать атермальное стекло и заменить обычное. Но увы такое стекло выпускается не для всех моделей и марок автомобилей. .

Давайте посмотрим на различия и сходства.
Что такое атермальное стекло?
Атермальное стекло – это стекло, специально обработанное на заводе. На него поступает покрытие, содержащее ионы серебра. Это сделано для улучшения энергосберегающих свойств. Процесс довольно кропотливый, но именно так стекло приобретает атермические свойства. Отсюда и цена, в среднем атермальное лобовое стекло стоит в 1,5 – 3 раза дороже обычного.

Как отличить атермальное стекло от обычной тонировочной пленки?
1. Атермальное стекло имеет специальный

Маркировка: — ТОНИРОВАННАЯ — поставщики тонировочной пленки для окон стекло имеет зеленоватый оттенок. Этот штамп идет на стекле, светопропускание которого 81%
— ПЕРЕКРАСКА — Здесь ярко выраженный зеленый оттенок, в отличие от предыдущего. Светопропускание 78,5%

2. Атермальное стекло имеет другой оттенок.

    

   В зависимости от технологии производства оттенки могут быть следующих цветов: зелено-голубой, коричневый, фиолетовый.
   Самый верный способ определить подделку — сравнить стекло и его тень.Если тень темнее самого стекла, то стекло действительно атермальное.

Пленка атермальная
Такая пленка изготавливается не для затемнения стекла, а для блокировки солнечной энергии и ультрафиолетового излучения. Кроме того, он поставляется с инновационным материалом, состоящим из более чем 200 слоев, каждый из которых отвечает за различный процент блокировки ультрафиолетовой и солнечной энергии.

Плюсы и минусы атермальной пленки и стекла

Почему эти материалы полезны на практике?

• Предотвращение проникновения солнечной энергии в салон автомобиля
• Снижена нагрузка на кондиционер (климат-контроль) и более экономичен расход топлива.
• Я минимизирую количество бликов на стекле, тем самым снижая нагрузку на глаза водителя
• Предотвращение выцветания салона автомобиля
• Большая прочность по сравнению с обычным стеклом.

Так в чем же разница между атермальным стеклом и атермальной тонировочной пленкой?

Основное различие заключается в степени эффективности и поставщиков тонировочной пленки для окон . Атермальное стекло поглощает до 50% солнечной энергии и инфракрасного излучения. Точно так же атермальная пленка блокирует до 93% солнечной энергии и 99% инфракрасного излучения.

Можно сделать вывод, что атермальное стекло эстетически лучше выглядит, но защитные качества уступают материалу нового поколения. Если он у вас априори установлен производителем, то просто отлично! Если нет, то с установкой атермальной тонировочной пленки проблем нет.

Зачем покрывать автомобиль виниловой пленкой?

Во-первых, он дает безграничные возможности для экспериментов с цветом вашего железного друга. Есть возможность разработать свой уникальный дизайн и выделиться из серой массы.Также никто не отменял рекламные цели, брендирование автомобилей или создание собственных наклеек. Кроме всего прочего, оклейка винилом намного дешевле покраски автомобиля.

Поставщики тонировочной пленки Заключение
Срок службы пленок на основе ПВХ напрямую зависит от качества самой пленки, но держать их на кузове более 3-х лет не рекомендуется, так как клей становится стойким.

Вы просто не сможете удалить остатки пленки в местах, где она «запеклась» на кузове + не исключено повреждение ЛКП.
Поскольку винил устойчив к ультрафиолетовому излучению, некоторые дизайнерские эксперименты поставщиков тонировочной пленки для окон могут иметь последствия.

Предыдущая: Как поставщики оконной пленки устанавливают Blasted Privacy Glass?

Далее: поставщиков оконной тонировки: 6 лучших тонировочных пленок для окон, которые можно купить в 2021 году

Сравнительное исследование режимов атермической и тепловой обработки для волноводной оптики — Университет Маккуори

TY-JOUR

T1 — Сверхбыстрая лазерная маркировка в мягких стеклах

T2 — Сравнительное исследование режимов атермической и тепловой обработки для волноводной оптики

AU — Гросс, Саймон

AU — Амс, Мартин

AU — Палмер, Гвидо

AU — Мизе, Кристофер Т.

AU — Williams, Robert J.

AU — Marshall, Graham D.

AU — Fuerbach, Alexander

AU — Lancaster, David G.

AU — Ebendorff-Heidepriem, Heike

AU — Michael J.

PY — 2012/12

Y1 — 2012/12

N2 — Сочетание сверхбыстрой лазерной маркировки и инженерных мягких стекол позволяет создать новый класс фотонных устройств, обеспечивающих прозрачность на больших длинах волн, высокую нелинейность и оптическое усиление.Однако эта область исследований также имеет свой собственный уникальный набор производственных проблем, которые варьируются от предсказуемых, таких как эффекты самофокусировки, напряжения материала и повреждения, до неожиданных, таких как фотоиндуцированные изменения индекса разного знака. В этой статье мы рассмотрим многие проблемы изготовления, связанные со сверхбыстрой лазерной фотоникой на мягком стекле, и выделим их, сравнив лазерную обработку обычных мягких стекол как в атермическом, так и в термическом режимах записи.

AB — Сочетание сверхбыстрой лазерной маркировки и инженерных мягких очков позволяет создать новый класс фотонных устройств, обеспечивающих прозрачность на больших длинах волн, высокую нелинейность и оптическое усиление. Однако эта область исследований также имеет свой собственный уникальный набор производственных проблем, которые варьируются от предсказуемых, таких как эффекты самофокусировки, напряжения материала и повреждения, до неожиданных, таких как фотоиндуцированные изменения индекса разного знака. В этой статье мы рассмотрим многие проблемы изготовления, связанные со сверхбыстрой лазерной фотоникой на мягком стекле, и выделим их, сравнив лазерную обработку обычных мягких стекол как в атермическом, так и в термическом режимах записи.

UR — http://www.scopus.com/inward/record.url?scp=84877701204&partnerid=8yflogxk

U2 — 10.1111 / ijag.12005

do — 10.1111 / ijag.12005

м3 — Статья

An — Scopus: 84877701204

VL — 3

SP — 392

EP — 348

Jo — Международный журнал прикладных стекла Nection

JF — Международный журнал прикладных стекла Science

SN — 2041-1286

— 4

ЭР —

.

No related posts.